{"id":6061,"date":"2022-01-20T16:51:14","date_gmt":"2022-01-20T16:51:14","guid":{"rendered":"https:\/\/t2k-experiment.org\/beyond-t2k\/"},"modified":"2023-02-06T09:56:50","modified_gmt":"2023-02-06T09:56:50","slug":"beyond-t2k","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/t2k-experiment.org\/es\/beyond-t2k\/","title":{"rendered":"M\u00e1s all\u00e1 de T2K<\/strong>"},"content":{"rendered":"\n

T2K lleva funcionando m\u00e1s de una d\u00e9cada y ha cumplido con \u00e9xito su programa inicial, aunque conforme se adquieran m\u00e1s datos se producir\u00e1n nuevas mejoras en la medici\u00f3n de los par\u00e1metros de oscilaci\u00f3n de los neutrinos y las secciones eficaces de interacci\u00f3n. Sin embargo, a medida que se recogen m\u00e1s datos estad\u00edsticos, es importante mejorar el detector para poder reducir tambi\u00e9n los errores sistem\u00e1ticos (es decir, las incertidumbres que no son simplemente el resultado de fluctuaciones estad\u00edsticas). El programa japon\u00e9s de F\u00edsica de neutrinos incluye planes para importantes mejoras en T2K y para poner en marcha el sucesor del experimento T2K, el experimento Hyper-Kamiokande, en las pr\u00f3ximas d\u00e9cadas.<\/p>\n\n\n\n

T2K-II\/T2K-upgrade<\/h2>\n\n\n\n

La fase II del experimento T2K (T2K-II) incluye planes para importantes mejoras en la l\u00ednea de haces de neutrinos y del detector cercano ND280, as\u00ed como para aprovechar la decisi\u00f3n de a\u00f1adir sales de Gadolinio en el agua de Super-Kamiokande. El objetivo de T2K-II es confirmar al nivel de confianza estad\u00edstica 3\u03c3 (99,73%) si la simetr\u00eda CP se conserva o se viola en las oscilaciones de neutrinos.<\/p>\n\n\n\n

Mejora del haz<\/strong><\/h3>\n\n\n
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Mejora de la potencia del haz a lo largo de los a\u00f1os<\/em><\/em><\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n\n\n

El actual anillo principal (MR) del J-PARC acelera protones a 30GeV cada 2,48s para proporcionar un haz de protones con una potencia de 515kW para el experimento T2K. La actualizaci\u00f3n de la l\u00ednea del haz tiene como objetivo mejorar la potencia del haz alcanzando 750kW en 2022, y 1,3MW hasta el inicio del experimento Hyper-K, con el fin de aumentar las estad\u00edsticas para la toma de datos. El aumento de la potencia del haz requiere alcanzar un mayor n\u00famero de \u201cspills\u201d (grupos de protones que llegan en cada entrega desde el acelerador) y protones por spill, lo que puede lograrse aumentando la tasa de repetici\u00f3n del haz y reduciendo las p\u00e9rdidas e inestabilidades del haz. La actualizaci\u00f3n de las fuentes de alimentaci\u00f3n y de los sistemas de cavidad de radiofrecuencia (RF) ayudar\u00e1 a reducir el tiempo entre spills del haz de 2,48s a 1,16s y a mejorar la estabilidad para aumentar el n\u00famero de protones por spill de 2,65-1014<\/sup> a 3,2-1014<\/sup> para ~2026. La actualizaci\u00f3n de los monitores que monitorizan el perfil del haz tambi\u00e9n es esencial para adaptar el aumento de la potencia del haz y el n\u00famero de interacciones de protones para medir las propiedades del haz con mayor precisi\u00f3n y reducir las incertidumbres sistem\u00e1ticas en las mediciones del flujo de neutrinos.<\/p>\n\n\n\n

Con la mejora de la l\u00ednea de haz primaria (aceleradores de protones), tambi\u00e9n es necesaria la mejora de los componentes de la l\u00ednea de haz de extracci\u00f3n de neutrinos para adaptarse a la mayor potencia del haz. El haz de protones incide sobre un blanco monol\u00edtico de carbono de 91,4 cm de longitud refrigerado por un gas de helio. En la actualidad se ha aumentado la capacidad de refrigeraci\u00f3n y se est\u00e1 desarrollando un nuevo blanco para la mayor potencia del haz, al tiempo que se est\u00e1n estudiando nuevos tipos de blanco para maximizar a\u00fan m\u00e1s el n\u00famero efectivo de neutrinos producidos. La actualizaci\u00f3n de las bocinas magn\u00e9ticas es importante para mejorar la focalizaci\u00f3n de los piones con se\u00f1ales particulares que decaen en neutrinos. Se est\u00e1 llevando a cabo la sustituci\u00f3n de las bocinas 1 y 2, as\u00ed como la mejora de las fuentes de alimentaci\u00f3n y el aumento de su n\u00famero de 2 a 3, lo que permitir\u00e1 aumentar la corriente en las 3 bocinas de 250kA a 320kA, con el consiguiente aumento del flujo de neutrinos principal, o de signo correcto, en cada caso (neutrinos para el modo de haz de neutrinos y antineutrinos para el modo de haz de antineutrinos) en un 10% y una reducci\u00f3n del flujo de neutrinos secundario o de signo incorrecto (antineutrinos y neutrinos, respectivamente, para los modos descritos previamente) en un 5~10%. En el interior de las bocinas, las l\u00edneas de corriente se mejorar\u00e1n para utilizar refrigeraci\u00f3n por agua en lugar de gas He, mientras que la capacidad de refrigeraci\u00f3n por agua canalizada alrededor del recipiente de He, el volumen de desintegraci\u00f3n y el colector del haz (otros elementos de la estaci\u00f3n del blanco objetivo) tambi\u00e9n se mejorar\u00e1n aumentando el flujo de agua. El dep\u00f3sito de agua tambi\u00e9n se est\u00e1 mejorando para disponer de espacio suficiente para manipular el agua radiactiva desechada y diluida que se produce durante el proceso de producci\u00f3n del haz de neutrinos. Se est\u00e1n desarrollando tubos multiplicadores de electrones y un transformador de corriente MUMON para la detecci\u00f3n del perfil del haz de muones secundarios (muones procedentes de desintegraciones de piones) y la medici\u00f3n del signo de carga de los muones, respectivamente, en el monitor de muones situado situado de bajo del colector del haz, con el fin de aumentar la sensibilidad de la medici\u00f3n del perfil del haz de neutrinos. Por otro lado, tambi\u00e9n se pueden mejorar las simulaciones de la l\u00ednea del haz incluyendo restricciones adicionales procedentes de experimentos y medidas adicionales de producci\u00f3n de hadrones.<\/p>\n\n\n\n

Mejora del detector ND280<\/strong><\/h3>\n\n\n\n

El detector cercano \u201coff-axis\u201d ND280 est\u00e1 en uso desde la puesta en marcha del experimento T2K en 2009, y ha desempe\u00f1ado un papel importante en la reducci\u00f3n de las incertidumbres sistem\u00e1ticas, contribuyendo asimismo a un aumento de la precisi\u00f3n suficiente para el descubrimiento de las oscilaciones \u03bd\u03bc<\/sub> \u2192 \u03bde<\/sub>. Con la actualizaci\u00f3n del haz del J-PARC hacia una mayor potencia, el siguiente objetivo es obtener estad\u00edsticas suficientes para la determinaci\u00f3n de la violaci\u00f3n CP en el sector lept\u00f3nico con una precisi\u00f3n superior a 3\u03c3. Esto conlleva el requisito de reducir a\u00fan m\u00e1s los errores sistem\u00e1ticos restantes. En particular, el actual detector cercano \u201coff-axis\u201d est\u00e1 todav\u00eda restringido a la aceptaci\u00f3n angular de sucesos que van principalmente hacia adelante, y adem\u00e1s la reconstrucci\u00f3n de trazas cortas de part\u00edculas cortas es limitada. Por tanto, no todos los tipos de interacci\u00f3n de neutrinos pueden analizarse con suficiente precisi\u00f3n.<\/p>\n\n\n

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Esquema del detector ND280 mejorado (subdetectores TOF no visibles<\/em>)<\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n\n\n

Para mejorar estas deficiencias, el detector de \u03c00<\/sup> (P0D) del actual ND280 se sustituye por tres tipos de nuevos subdetectores: El detector de grano superfino (SuperFGD), intercalado entre dos c\u00e1maras de proyecci\u00f3n temporal de alto \u00e1ngulo (HA-TPC), y seis planos de tiempo de vuelo (TOF) que rodean tanto al SuperFGD como a las HA-TPC. El SuperFGD est\u00e1 formado por cubos de centelleador de pl\u00e1stico de \u00faltima generaci\u00f3n, de 1 cm3<\/sup> de tama\u00f1o, con tres planos de lectura perpendiculares. La fina estructura c\u00fabica proporciona una aceptaci\u00f3n angular completa debido a su naturaleza isotr\u00f3pica, lo que aumenta significativamente la eficacia de detecci\u00f3n de trazas cortas gracias a que la se\u00f1al de un solo cubo proporciona informaci\u00f3n 3D y mejora la resoluci\u00f3n de posici\u00f3n en comparaci\u00f3n con los actuales detectores de grano fino (FGD) basados en barras de centelleo. Esto permite una medici\u00f3n m\u00e1s precisa de protones y piones cargados que producen mayoritariamente trazas cortas, y posibilita la detecci\u00f3n de neutrones mediante mediciones de part\u00edculas secundarias producidas en interacciones posteriores. Los HA-TPC est\u00e1n equipados con una tecnolog\u00eda de lectura de \u00faltima generaci\u00f3n, las MicroMegas resistivas, que constituyen una importante mejora en la resoluci\u00f3n de posici\u00f3n debido a la dispersi\u00f3n de la carga producida por las part\u00edculas que ionizan el gas en los HA-TPC. Su configuraci\u00f3n horizontal permite identificar y reconstruir el momento de las trayectorias ascendentes y descendentes con respecto al haz de neutrinos, lo que complementa la informaci\u00f3n de las part\u00edculas ascendentes de los actuales TPC verticales. La informaci\u00f3n temporal exacta de las part\u00edculas que sobrepasan el TOF permite identificar la direcci\u00f3n de la part\u00edcula y, por tanto, distinguir las part\u00edculas producidas dentro del detector del fondo producido fuera de \u00e9l. Estas ventajas de los nuevos subdetectores son la base de mediciones m\u00e1s precisas de las secciones eficaces de interacci\u00f3n de neutrinos, incluida la capacidad de estudiar efectos nucleares utilizando mediciones de hadrones de bajo momento.<\/p>\n\n\n\n

Se espera que los estudios que utilicen datos de la fase II de T2K se beneficien de una reducci\u00f3n de las incertidumbres sistem\u00e1ticas hasta el 4% (desde el 6% actual) gracias a la pr\u00f3xima actualizaci\u00f3n del detector. Dicha mejora del ND280 est\u00e1 actualmente en preparaci\u00f3n y se completar\u00e1 en 2022\/23.<\/p>\n\n\n\n

SK-Gd<\/h2>\n\n\n\n

Durante la mayor parte de su vida operativa, Super-Kamiokande ha empleado agua ultrapura. Sin embargo, en los \u00faltimos a\u00f1os se ha a\u00f1adido al tanque un nuevo elemento, gadolinio, una de las tierras raras. Este periodo de actividad de SK se denomina SK-Gd. El gadolinio tiene una afinidad muy alta por captura de neutrones. La adici\u00f3n de Gd implica que algunos de los neutrones producidos en eventos de desintegraci\u00f3n beta inversa (IBD, \u03bde<\/sub> + p \u2192 e+<\/sup> + n), ser\u00e1n capturados por el Gd. Los n\u00facleos de Gd excitados se desexcitan en una r\u00e1faga de rayos X de alta energ\u00eda. Estos fotones son detectados por los PMTs como una se\u00f1al retardada. Con la se\u00f1al inmediata del positr\u00f3n y la se\u00f1al retardada del neutr\u00f3n capturado, SK-Gd puede realizar una reconstrucci\u00f3n de sucesos mucho m\u00e1s precisa. La proporci\u00f3n de neutrones que son capturados en el detector est\u00e1 directamente relacionada con la concentraci\u00f3n; s\u00f3lo ~0,1% de Gd da una tasa de captura de neutrones de aproximadamente el 90%.<\/p>\n\n\n\n

Una mejor reconstrucci\u00f3n de los sucesos IBD nos ayuda en varias v\u00edas de investigaci\u00f3n de neutrinos. Una de las m\u00e1s prometedoras es la b\u00fasqueda de los llamados Neutrinos Reliquia de Supernovas (SRN) o Fondo Difuso de Neutrinos de Supernovas (DSNB). Aunque las supernovas gal\u00e1cticas son fen\u00f3menos poco frecuentes, se espera que se produzcan aproximadamente una vez por segundo en todo el universo. Se espera que los neutrinos de todas estas supernovas formen un flujo global que pueda medirse con SK-Gd. La medici\u00f3n de la se\u00f1al reliquia puede informarnos sobre las propias supernovas, el ritmo de formaci\u00f3n estelar en el universo y la cosmolog\u00eda del universo. As\u00ed pues, la incorporaci\u00f3n de Gd abre una nueva v\u00eda de investigaci\u00f3n de neutrinos para Super Kamiokande.<\/p>\n\n\n\n

Proyecto Hyper-Kamiokande<\/strong><\/h2>\n\n\n\n

A largo plazo, el plan es poner en marcha el sucesor del experimento T2K: el experimento Hyper-Kamiokande. Mantendr\u00e1 el haz de neutrinos existente, aunque mejorado para producir un flujo m\u00e1s intenso de neutrinos, as\u00ed como el detector cercano mejorado, pero sustituir\u00e1 Super-Kamiokande por un detector Cherenkov de agua m\u00e1s grande, Hyper-Kamiokande. Tambi\u00e9n est\u00e1 previsto construir el Detector Cherenkov de Agua Intermedio (IWCD) a una distancia de 1-2 km de la fuente de neutrinos. Al igual que Super-Kamiokande, Hyper-Kamiokande tendr\u00e1 un programa de investigaci\u00f3n mixto que incluir\u00e1 tanto neutrinos procedentes del J-PARC como neutrinos atmosf\u00e9ricos procedentes de interacciones de rayos c\u00f3smicos. Est\u00e1 previsto que Hyper-Kamiokande comience a funcionar en torno a 2027.<\/p>\n\n\n\n

Para m\u00e1s informaci\u00f3n sobre Hyper-Kamiokande, visita la p\u00e1gina web Hyper-Kamiokande<\/a>.<\/p>\n\n\n\n

Detector Hyper-Kamiokande<\/strong><\/h3>\n\n\n
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Esquema del tanque de Hyper-Kamiokande [\u00a9 Hyper-Kamiokande proto-collaboration, https:\/\/doi.org\/10.1093\/ptep\/pty044 <\/a>]<\/em><\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n\n\n

Hyper-Kamiokande es un detector Cherenkov de agua de tercera generaci\u00f3n, cinco veces mayor que su predecesor Super-Kamiokande. El dise\u00f1o del tanque y la cavidad para la construcci\u00f3n de Hyper-Kamiokande est\u00e1n actualmente en marcha, y la toma de datos est\u00e1 prevista para 2027. Al igual que Super-Kamiokande, tendr\u00e1 un dise\u00f1o de tanque cil\u00edndrico, pero con una altura de 71 m y un di\u00e1metro de 68 m, y debido a su enorme aumento de volumen podr\u00e1 obtener una cantidad de datos equivalente a 100 a\u00f1os de trabajo del tiempo de recogida de datos de Super-K en el corto espacio de s\u00f3lo 10 a\u00f1os, lo que supondr\u00e1 una probabilidad mucho mayor de detectar nueva f\u00edsica.<\/p>\n\n\n\n

Los objetivos f\u00edsicos de Hyper-Kamiokande son muchos y variados, pero los principales incluyen una medici\u00f3n m\u00e1s precisa de la violaci\u00f3n CP, una mejor determinaci\u00f3n del orden de masas de los neutrinos, la detecci\u00f3n de neutrinos c\u00f3smicos y la observaci\u00f3n de la desintegraci\u00f3n de protones. Tanto la medici\u00f3n de la violaci\u00f3n CP como la desintegraci\u00f3n de protones son claves para determinar la raz\u00f3n de la asimetr\u00eda materia-antimateria presente en el universo, ya que pertenecen a las condiciones de Sakharov necesarias para la bariog\u00e9nesis. Hyper-Kamiokande investigar\u00e1 la violaci\u00f3n CP midiendo las diferencias entre las probabilidades de oscilaci\u00f3n de sabor de los neutrinos y los antineutrinos, y para el 75% del espacio de par\u00e1metros de CP, podr\u00e1 confirmar una violaci\u00f3n de CP distinta de cero con una certeza de 3\u03c3, y para m\u00e1s del 50% del espacio de par\u00e1metros con una certeza de 5\u03c3. Es importante investigar el orden de masas de los neutrinos porque ayudar\u00e1 a averiguar qu\u00e9 mecanismo es responsable de la generaci\u00f3n de masa en los neutrinos. El ordenamiento puede determinarse mediante una comparaci\u00f3n de la aparici\u00f3n de neutrinos electr\u00f3nicos en neutrinos atmosf\u00e9ricos, realizando dicho estudio por separado para neutrinos y para antineutrinos. El conocimiento del orden de masas tambi\u00e9n ayudar\u00e1 a comprobar si el neutrino es su propia antipart\u00edcula o no.<\/p>\n\n\n\n

Hyper-Kamiokande realizar\u00e1 estas mediciones utilizando un detector que no s\u00f3lo tiene un volumen fiduciario mucho mayor en comparaci\u00f3n con Super-Kamiokande, sino tambi\u00e9n fotosensores ampliamente mejorados, que presentar\u00e1n una eficiencia de fotodetecci\u00f3n dos veces mayor y una capacidad para medir la intensidad de la luz y el tiempo de detecci\u00f3n con mucha mayor precisi\u00f3n. Tambi\u00e9n se utilizar\u00e1n m\u00f3dulos \u00f3pticos multi-PMT, que implican el uso de 19 PMT de 3″ alojados en el mismo m\u00f3dulo que un m\u00f3dulo PMT normal de 20″, lo que proporcionar\u00e1 una mayor granularidad para mejorar la reconstrucci\u00f3n de eventos. Esto es especialmente importante en el caso de sucesos \u201cmultianillo\u201d y de sucesos que tienen lugar cerca de la pared del detector. Tambi\u00e9n se reducir\u00eda la tasa de impactos \u201coscuros\u201d y se mejorar\u00eda la protecci\u00f3n contra la implosi\u00f3n del recipiente contenedor del PMT.<\/p>\n\n\n\n

Detector Cherenkov de Agua Intermedio (Intermediate Water Cherenkov Detector, IWCD)<\/strong><\/h3>\n\n\n\n

El Detector Cherenkov de Agua Intermedio, o IWCD, es un detector cercano intermedio que se ha propuesto como parte del programa de f\u00edsica de neutrinos \u201clong-baseline\u201d de Hyper-Kamiokande. IWCD es un detector Cherenkov de agua a peque\u00f1a escala (6 m de altura, 8 m de di\u00e1metro) del orden de 300 toneladas, y se colocar\u00e1 aproximadamente a 1 km del punto de producci\u00f3n del haz en el J-PARC.<\/p>\n\n\n\n

En la imagen de la izquierda puede verse un esquema del IWCD.\u00a0 El IWCD estar\u00e1 equipado con m\u00f3dulos “multi-PMT” o mPMT, los mismos que se analizan en la secci\u00f3n del experimento Water Cherenkov Test (WCTE). Los mPMT permitir\u00e1n reconstruir con precisi\u00f3n las interacciones entre neutrinos gracias a su granularidad y r\u00e1pida respuesta temporal.<\/p>\n\n\n

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Esquema del detector IWCD<\/em><\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n\n\n

El objetivo del IWCD es medir los flujos de neutrinos en m\u00faltiples posiciones angulares fuera del eje en relaci\u00f3n con el haz, para permitir el estudio de los modelos de interacci\u00f3n de neutrinos. Los detectores Cherenkov de agua son bien conocidos por sus excelentes mediciones de neutrinos electr\u00f3nicos. Permitir que un detector como \u00e9ste se mueva en el plano vertical convertir\u00e1 al IWCD en un detector cercano muy potente.<\/p>\n\n\n

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Espectro de energ\u00eda de los neutrinos respecto al \u00e1ngulo fuera del eje<\/em><\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n\n\n

\u00bfPor qu\u00e9 un detector m\u00f3vil?<\/strong> <\/strong>El espectro de energ\u00eda entre Hyper-Kamiokande y los detectores cercanos difiere debido a las oscilaciones de los neutrinos, y el espectro de energ\u00eda de los neutrinos depende del \u00e1ngulo fuera del eje (v\u00e9ase la imagen de la derecha).<\/p>\n\n\n\n

La toma de datos en varios puntos de un determinado rango fuera del eje permite imitar los espectros de energ\u00eda de inter\u00e9s, incluyendo el espectro en el detector de Hyper-Kamiokande o un haz monocrom\u00e1tico. Tambi\u00e9n es posible medir las diferencias entre la energ\u00eda real y la reconstruida a lo largo del espectro energ\u00e9tico y determinar un factor de “reconstrucci\u00f3n err\u00f3nea” tanto para los eventos CCQE como para los que no lo son.<\/p>\n\n\n\n

Las mediciones de la secci\u00f3n eficaz de neutrinos electr\u00f3nico ser\u00e1n esenciales, ya que la sensibilidad de la violaci\u00f3n CP de Hyper-Kamiokande estar\u00e1 limitada por la incertidumbre asociada a dicha secci\u00f3n eficaz, ya que la incertidumbre actual se debe a los modelos te\u00f3ricos y las mediciones disponibles est\u00e1n actualmente limitadas por la incertidumbre estad\u00edstica. Las medidas de IWCD ayudar\u00e1n a abordar la limitaci\u00f3n de la incertidumbre sistem\u00e1tica en el an\u00e1lisis de oscilaci\u00f3n de larga base de Hyper-Kamiokande.<\/p>\n\n\n\n

Experimento de Prueba Cherenkov en Agua (Water Cherenkov Test Experiment, WCTE) en el CERN<\/strong><\/h3>\n\n\n\n

El Water Cherenkov Test Experiment (WCTE) es un detector Cherenkov de agua a peque\u00f1a escala que se ubicar\u00e1 en el CERN. WCTE se utilizar\u00e1 para estudiar la respuesta del detector Cherenkov de agua a los haces de hadrones, electrones y muones, y utilizar\u00e1 nuevas tecnolog\u00edas de fotosensores. El detector se equipar\u00e1 con m\u00f3dulos multi-PMT que constar\u00e1n de 19 PMT de 3 pulgadas cada uno, y pondr\u00e1 a prueba un sistema de despliegue de calibraci\u00f3n recientemente desarrollado. Se utilizar\u00e1n t\u00e9cnicas de calibraci\u00f3n con flujos de part\u00edculas conocidos para demostrar un nivel de calibraci\u00f3n del 1% para interacciones de neutrinos del orden de GeV. Otras mediciones incluir\u00e1n las de producci\u00f3n de luz Cherenkov, dispersi\u00f3n de piones y producci\u00f3n de neutrones secundarios, para proporcionar informaci\u00f3n directa a los experimentos T2K y Super-Kamiokande (SK).<\/p>\n\n\n

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Esquema del WCTE<\/em><\/figcaption><\/figure>\n<\/div>\n\n\n

El dise\u00f1o del detector WCTE es similar al de SK, donde una estructura de soporte de acero inoxidable para los PMT se aloja dentro de un tanque de agua. Sin embargo, WCTE tendr\u00e1 una escala mucho menor, de aproximadamente 4 m \u00b7 4 m, y se implementar\u00e1 con el m\u00f3dulo multi-PMT (mPMT) en lugar de los grandes PMT de 20″ que se utilizan en SK. Diecinueve PMT de 8 cm de di\u00e1metro (Hamamatsu R14374) componen un \u00fanico mPMT, lo que permite mejorar la granularidad y la temporizaci\u00f3n en comparaci\u00f3n con el uso de PMT individuales m\u00e1s grandes. En la figura de la izquierda se muestra una secci\u00f3n transversal del detector, en la que se aprecian el dep\u00f3sito de acero inoxidable, la estructura de soporte y los m\u00f3dulos mPMT. Tambi\u00e9n es visible un sistema de calibraci\u00f3n de 3 ejes que se utilizar\u00e1 para instalar m\u00faltiples dispositivos de calibraci\u00f3n en posiciones espec\u00edficas dentro del detector.<\/p>\n\n\n\n

Los estudios f\u00edsicos del WCTE incluyen<\/p>\n\n\n\n